Тепломассообмен
Стационарная теплопроводность в шаровой стенке при граничных условиях 1 рода Пусть температура изменяется только в радиальном направлении, тогда дифференциальное уравнение имеет вид: Граничные условия:
Решение Решаем уравнение методом понижения порядка.
Решение Отсюда следует, что температура по толщине шаровой стенки изменяется в соответствии с гиперболической кривой.
Решение подчиним граничным условиям:
Решение Частное решение:
Тепловой поток По закону Фурье: где F- площадь сферической поверхности:
Тепловой поток Расчетная зависимость:
Стационарная теплопроводность в шаровой стенке при граничных условиях 3 рода В соответствии с законом Ньютона - Рихмана, теплообменна внутренней поверхности: на внешней поверхности внутри стенки:
Стационарная теплопроводность в шаровой стенке при граничных условиях 3 рода Разность температур:
Тепловой поток в шаровой стенки: Для многослойной стенки:
Тепловой поток Коэффициент теплопередачи шаровой стенке: Тепловой поток:
Тепловой поток Термическое сопротивление теплопередачи шаровой стенки: Тепловой поток:
Плотность теплового потока На внутренней поверхности: На внешней поверхности:
Теплообмен при граничных условиях 2 рода По закону Фурье:
Теплообмен при граничных условиях 2 рода Температурное поле:
Теплообмен при граничных условиях 2 рода Температура на наружной поверхности определится по формуле: или:
Коэффициент теплопроводности зависит от температуры Линейная зависимость: По закону Фурье для плоской стенки:
Коэффициент теплопроводности зависит от температуры После интегрирования:
Коэффициент теплопроводности зависит от температуры Плотность теплового потока:
Коэффициент теплопроводности зависит от температуры Плотность теплового потока:
Коэффициент теплопроводности зависит от температуры Линейная зависимость: Среднеинтегральное значение:
Коэффициент теплопроводности зависит от температуры Среднеинтегральное значение:
Скачать презентацию Тепломассообмен Стационарная теплопроводность в шаровой стенке при
5.Шар.ppt