Теоретические основы теплотехники Энергообеспечение предприятий ОГТИ 2010 г

Теоретические основы теплотехники Энергообеспечение предприятий ОГТИ 2010 г. Начало

Тема 2. 3. 3 Безразмерные комплексы Часть 1 π -теорема, число Рейнольдса, число Нуссельта. Часть 2 - теория подобия и размерностей, число Фурье, Грасгофа.

Цель : Освоить безразмерные комплексы

Задачи Изучить и понять: π– теорему. Число Рейнольдса. Число Нуссельта.

Меню • Теория с элементами самообучения • Контролирующий тест • Задачи для самостоятельного решения • Глоссарий • Список используемой литературы • Интернет-библиотека • Хочу знать больше! • Таблица некоторых безразмерных величин

ХОЧУ ЗНАТЬ БОЛЬШЕ! π– теорема Число Рейнольдса Число Нуссельта

Таблица некоторых безразмерных величин Символ и формула критерия Re=w. L/ν Gr =βΔTL 3 g / ν Наименование Физический смысл Характеризует режим движения при вынужденной конвекции, Критерий режима являясь отношением сил инерции движения. Число Рейнольдса. и сил вязкости (внутреннего трения) Критерий свободного движения среды. Число Грасгофа Характеризует режим движения при свободной конвекции, являясь отношением подъемной силы, возникающей вследствие разности плотностей жидкости, и сил вязкости в неизотермическом потоке Далее Меню

Таблица некоторых безразмерных величин Символ и формула критерия Наименование Физический смысл Критерий подобия полей давления (число Эйлера) Характеризует соотношение сил давления и сил инерции в потоке Fr = w 2 / g. L Критерий гравитационного подобия (число Фруда) Характеризует соотношение сил тяжести и сил инерции в потоке Ga =g. L 3 / ν 2 Критерий полей свободного течения (число Галилея) Еu=Δp/w 2ρ Ar = Δρ g. L 3 / ρν 2 Возврат Число Архимеда Характеризует соотношение сил вязкости и сил тяжести в потоке Характеризует отношение подъемных сил к силам инерции Далее Меню

Таблица некоторых безразмерных величин Символ и формула критерия Nu = αL/λf (Nu. M =βL/D) Pr=v/ap=μcp/λf (Sc=v / D) Наименование Безразмерный коэффициент теплоотдачи (массоотдачи) Тепловое (диффузионное) число Нуссельта. Тепловое (диффузионное) число Прандтля (Шмидта) Возврат Физический смысл Характеризует увеличение теплообмена (массообмена) за счет конвекции по сравнению с чисто молекулярным переносом Характеризует подобие скоростных и температурных (массовых) полей. При v=ap=D поля скоростей, температур и концентраций подобны Меню

Лекция№ 1. π– теорема Лекция№ 2. Число Рейнольдса Теоретическая часть Меню

Лекция • π– теорема. № 1 История (1) 1. 0 Теорема (2) Меню Лекции

π– теорема. История 1. 1. 1 π -теорема была опубликована Эдгаром Бакингемом (англ. ) в 1917 году, а впоследствии и обобщена Германом Вейлем в 1926. Поэтому за рубежом она именуется «теорема Бакингема» . Краткая биографическа я справка Лекция № 1 • Герман Вейль Меню

π– теорема. История 1. 1. 2 Ге рман Кла ус Гу го Вейль (нем. Hermann Klaus Hugo Weyl; 9 ноября 1885, Эльмсхорн, Шлезвиг-Гольштейн, Германская империя — 8 декабря 1955, Цюрих) — немецкий математик. Окончил Гёттингенский университет (1908). Ученик Д. Гильберта. В 1913— 1930 годах — профессор Высшей технической школы Цюриха, в 1930— 1933 годах — профессор Гёттингенского университета, в 1933 после прихода к власти фашистов эмигрировал в США, работал в Принстоне в Институте перспективных исследований (Institute for Advanced Study). Награждён медалью Лобачевского в 1927. Лекция № 1 Лекции История Меню

π– теорема. Теорема 1. 2. 1 -ТЕОРЕМА — основополагающая теорема анализа размерностей. Она позволяет вычислять множество безразмерных величин по данным физическим значениям, даже если неизвестно выражение, связывающее эти значения. Способ выбора множества безразмерных параметров не единственный: π -теорема демонстрирует, как это можно сделать, но не обеспечивает, что полученные параметры будут наиболее «физически значимыми» . Π Лекция № 1 Переход к выводу теоремы Меню

π– теорема. Теорема Рассмотрим зависимость q =f (l, t, m, υ, p, …, ω), 1. 2. 2 (1) которая выражает функциональную связь между размерной величиной q и размерными независящими одна от другой величинами l, t, m…. Установим общую структуру функции f (l, t…), предполагая, что ею выражается некоторый физический (в частности, гидродинамический) закон. Допустим, что из числа величин l, t, m…, ω, a, p, υ первые три, т. е. l, t, m, имеют независимые размерности, т. е. формула размерности любой из этих величин не может быть представлена как комбинация формул размерности двух других. Лекция № 1 Возврат 1. 2. 7. Далее Меню

π– теорема. Теорема 1. 2. 3 Если величинами l, t, m, которые условимся называть основными, исчерпывается число величин с независимыми размерностями, то размерности остальных величин ω, a, p, …υ можно выразить через размерности величин l, t, m. Так, если L, T и M соответственно единицы измерения для l, t, m, то формулами размерности будут [l] = L; [t] = Т; [т] = М [υ] = LxυTyυMzυ ; [a]=Lха. Туа. Мzа. . . (2) (3) Изменим теперь единицы измерения основных величин соответственно в αl, αt, и αm раз, т. е. перейдем к единицам: Лекция № 1 Возврат Далее Меню

π– теорема. Теорема 1. 2. 4 L 1 = αl. L; T 1 = αt T ; M 1 =αm M. (4) Тогда величины q, l, t, m, υ , a. . . в уравнении (1) будут выражаться в этих новых единицах, но вид уравнения не должен измениться, так как оно выражает, по предположению, некоторый физический закон, который не может зависеть от выбора системы единиц. Поэтому в новых единицах вместо (1) можем написать: q 1 =f 1(l 1, t 1, m 1, υ1, …, n 1), (5) Величины q 1, l 1, …, n 1 выраженные в новых единицах L 1 , T 1 , M 1, связаны с их значениями в старых единицах соотношениями: Лекция № 1 Возврат Далее Меню

π– теорема. Теорема 1. 2. 5 l 1 = αll; t 1 = αt t; m 1 = αm m. (6) q 1=α l xq * α t yq * α m zq * q, υ1= α l xυ * α t yυ * α m zυ * υ… (7) Выражение (5) можно переписать в виде: q*α x l q *α y t q *α z m q =f (αll, αtt, αm m, α x l υ *α y t υ *α z m υ, …). (8) Поскольку линейные масштабы единиц измерения основных величин αl, αt, αm произвольны, то, в частности, их можно выбрать так, чтобы αl=1/l ; αt= 1/t; αm= 1/m. Лекция № 1 Возврат (9) Далее Меню

π– теорема. Теорема 1. 2. 6 При таком выборе масштабов αl , αt , αm мы, фактически, за единицы измерения принимаем основные величины l, t, m, входящие в уравнение (1). Тогда последняя форма исходного уравнения перейдет в следующую: q/(l xq * t yq * m zq )= f (1, 1, 1, υ/(l xυ * t yυ * m zυ ) ; a/(l xa * t ya * m za)…). (10) Входящие в это уравнение комплексы: υ/(l xυ * t yυ * m zυ); a/(l xa * t ya * m za) … (11) являются, очевидно, безразмерными. Вводя для них соответствующие обозначения πq, πυ, πa. . . , приходим к уравнению: Лекция № 1 Возврат Далее Меню

π– теорема. Теорема πq =f (1, 1, 1, πυ, πa, …, πω) 1. 2. 7 (12) или, в более компактной записи, — к уравнению φ (πq, πυ, πa , . . . , πω) = 0. (13) Обобщая полученный результат на произвольное число величин, входящих в исходное уравнение (1), можно сформулировать следующую теорему. Лекция № 1 Возврат Формулировка теоремы Меню

π– теорема. Теорема 1. 2. 8 Формулировка теоремы: Выражающая некоторый физический закон функциональная связь между (n= k + s) размерными величинами (l, t, m, q, ω, a, p, …υ ), k s из которых k величин l, t, m…имеют независимые размерности, может быть представлена в виде связи между (n—k = s) безразмерными комплексами πq, πυ, … πω, каждый из которых является комбинацией из (k + 1) размерных величин. Эта теорема, получившая название Π-ТЕОРЕМЫ, является основной в теории размерностей и в то же время входит в число трех основных теорем теории подобия. Ее роль в теории подобия определяется тем, что безразмерные комплексы πi, представляют собой критерии подобия, и, следовательно, уравнение (12) дает связь между ними. Лекция № 1 Возврат Лекции Меню

Лекция № 2 2. 0 Число Рейнольдса. 1)Режимы движения 2)Опыт Рейнольдса 3)Критическое число Рейнольдса Лекции Меню

Число Рейнольдса Режимы движения. 2. 1. 1 В зависимости от рода жидкости, скорости ее движения и характера стенок, ограничивающих поток, различают два основных режима движения: ламинарный и турбулентный. Ламинарным называют упорядоченное движение, когда отдельные слои скользят друг по другу, не перемешиваясь (рис. 1(а)). Ламинарный режим движения можно наблюдать чаще у вязких жидкостей, таких как нефть, масла и т. п. РИС. 1. ЛАМИНАРНОЕ(а) И ТУРБУЛЕНТНОЕ ДВИЖЕНИЕ(b). Лекция № 2 Далее Меню

Число Рейнольдса Режимы движения. 2. 1. 2 Турбулентным называют режим, при котором наблюдается беспорядочное движение, когда частицы жидкости движутся по сложным траекториям и слои жидкости постоянно перемешиваются друг с другом (рис. 1(b)). Существование двух режимов движения жидкости было замечено в 1839 г. Хагеном и в 1880 г. Д. И. Менделеевым. РИС. 1. ЛАМИНАРНОЕ(а) И ТУРБУЛЕНТНОЕ ДВИЖЕНИЕ(b). Лекция № 2 Возврат Лекции Меню

Число Рейнольдса Опыт Рейнольдса. 2. 2. 1 Достаточно полные лабораторные исследования режимов движения и вопрос их влияния на характер зависимости потерь напора от скорости впервые исследовал английский физик Рейнольдс. Установка Рейнольдса для исследования режимов движения жидкости представлена на рис. 2. Сосуд А заполняется испытуемой жидкостью. К сосуду А в нижней его части присоединена стеклянная трубка 1 с краном 2, которым регулируется скорость течения в трубке. Над сосудом А расположен сосуд Б с раствором краски. От сосуда Б отходит трубка 3 с краном 4. Конец трубки 3 заведен в стеклянную трубку 1. Для пополнения сосуда А служив трубка 5 с запорным устройством 6. При ламинарном режиме движения жидкости по трубке 1 струйка раствора краски, истекающей из трубки 3, имеет вид четко вытянутой нити вдоль трубки 1. По мере открытия крана 2 увеличивается скорость Лекция № 2 Далее Меню

Число Рейнольдса Опыт Рейнольдса. 2. 2. 2 движения и режим движения переходит в турбулентный, при этом струйка приобретает волнообразный характер, а при еще большей скорости совсем размывается и смешивается с жидкостью в трубке. При постепенном закрытии крана эти явления протекают в обратном порядке, т. е. турбулентный режим сменяется ламинарным. Опыты показали, что переход от турбулентного режима к ламинарному происходит при определенной скорости (эта скорость называется критической), которая различна для разных жидкостей и диаметров труб; при этом критическая скорость растет с увеличением вязкости жидкости и с уменьшением диаметра труб. Рейнольдсом и рядом других ученых опытным путем было установлено, что признаком режима движения является некоторое безразмерное число, учитывающее основные характеристики потока: Лекция № 2 Возврат Установка Далее Меню

Число Рейнольдса 2. 2. 3 Опыт Рейнольдса. Re= ρ υ L/μ = υ L/ ν = QL/ ν (14) A, где μ – постоянная среды[Па*сек]; ρ — плотность среды[к. Гсек 2/м 4]; υ — характерная скорость[см/сек]; L (d)— характерный размер [см]; ν — кинематическая вязкость среды [Ст = см 2/сек]; Q — объёмная скорость потока[м 3/сек]; A — площадь сечения трубы [см 2]. Это отношение называется числом Рейнолъдса - безразмерная величина, считается критерием подобия течения вязкой жидкости. Лекция № 2 Возврат Лекции Меню

Число Рейнольдса Опыт Рейнольдса. А-Сосуд Б-сосуд 1 -стеклянная трубка 2 -кран 3 -трубка 4 -кран 5 -трубка 6 -запорное устройство РИС. 2. СТАНОВКА РЕЙНОЛЬДСА. У Лекция № 2 Возврат 2. 2. 1 Возврат 2. 2. 2 Меню

Критическое число Рейнольдса . Число Рейнольдса 2. 3. 1 Значение числа Re, при котором турбулентный режим переходит в ламинарный, называют критическим числом Рейнолъдса Re. Kp. Если фактическое значение числа Re, вычисленного по формуле (14), будет больше критического Re > Re. Kp – режим движения турбулентный, (рис. 1(b)). когда Re < Re. Kp – режим ламинарный, (рис. 1(а)). Критическое значение числа Рейнольдса зависит от конкретного вида течения (течение в круглой трубе, обтекание шара и т. п. ). Например, для течения воды в круглой трубе Re. Kp =2300, (15) Лекция № 2 Лекции Меню

Лекция № 3 Число Нуссельта. 3. 0 1)Определение 2)Характерные значения Лекции Меню

Число Нуссельта Определение. 3. 1. 1 Число Нуссельта (Nu) — один из основных критериев подобия тепловых процессов, характеризующий соотношение между интенсивностью теплообмена за счёт конвекции и интенсивностью теплообмена за счёт теплопроводности (в условиях неподвижной среды). Названо в честь немецкого инженера Вильгельма Нуссельта. Число Нуссельта определяется следующим соотношением: Nu = αl / λ=qc/q (16) λ где: l — характерный размер; λ — коэффициент теплопроводности среды; α — коэффициент теплоотдачи; qc — тепловой поток за счёт конвекции; q λ — тепловой поток за счёт теплопроводности Лекция № 3 Меню

Число Нуссельта Характерные значения. 3. 2. 1 Число Нуссельта всегда больше или равно 1. То есть тепловой поток за счёт конвекции всегда превышает по своей величине тепловой поток за счёт теплопроводности. Обычно для ламинарных течений число Нуссельта находится в диапазоне от 1 до 20. Большие числа Нуссельта (>100) свидетельствуют о сильном конвективном тепловом потоке, что является характеристикой турбулентных течений. Для течений жидкости в каналах можно показать, что для установившегося ламинарного течения Nu = 4, 36 (при условии, что тепловой поток в стенку постоянен) и Nu = 3, 66 (при условии, что постоянна температура стенки). Лекция № 3 Лекции Меню

ВРЕМЯ ЖМИ СЮДА ТЕСТА!!! Меню

1) Величины l, t, m, q, ω, a, p, …υ представляют собой…. а) размерные величины. б) безразмерные комплексы. в) критерии подобия. Пропустить вопрос Меню

Следующий вопрос

Вернуться к вопросу Следующий вопрос

2) Величины πq, πυ, … πω являются… а) безразмерными комплексами. б) вторичными размерными величинами. в) размерными величинами. Предыдущий вопрос Пропустить вопрос Меню

Вернуться к вопросу Следующий вопрос

Следующий вопрос

3) Кем и когда была опубликована π –теорема? а) Нуссельтом в 1915 г. б) Бакингемом в 1917 г. в) Вейлем в 1926 г. Предыдущий вопрос Пропустить вопрос Меню

Следующий вопрос

Вернуться к вопросу Следующий вопрос

4) Как иначе именуется за рубежом π –теорема? а) теорема Прандтля. б) теорема Бакингема. в) теорема Вейля-Бакингема. Предыдущий вопрос Пропустить вопрос Меню

Следующий вопрос

Вернуться к вопросу Следующий вопрос

5) Физический смысл π –теоремы в том, что она … а) характеризует увеличение теплообмена (массообмена) за счет конвекции по сравнению с чисто молекулярным переносом. б) позволяет вычислять множество безразмерных величин по данным физическим значениям, даже если неизвестно выражение, связывающее эти значения. в) характеризует режим движения при вынужденной конвекции, являясь отношением сил инерции и сил вязкости (внутреннего трения). Предыдущий вопрос Пропустить вопрос Меню

Следующий вопрос

Вернуться к вопросу Следующий вопрос

6) Физический смысл числа Рейно льдса в том, что оно… а) характеризует соотношение сил давления и сил инерции в потоке. б) характеризует режим движения при вынужденной конвекции. в) характеризует режим движения при свободной конвекции. Предыдущий вопрос Пропустить вопрос Меню

Следующий вопрос

Вернуться к вопросу Следующий вопрос

7) Физический смысл числа Нуссельта в том, что оно … а) характеризует соотношение между интенсивностью теплообмена за счёт конвекции и интенсивностью теплообмена за счёт теплопроводности. б) характеризует соотношение сил вязкости и сил тяжести в потоке. в) характеризует соотношение сил тяжести и сил инерции в потоке. Предыдущий вопрос Пропустить вопрос Меню

Следующий вопрос

Вернуться к вопросу Следующий вопрос

8) При каком условии течение жидкости происходит в ламинарном режиме? а) Re < Recr б) Re > Recr в) Re =Recr Предыдущий вопрос Пропустить вопрос Меню

Следующий вопрос

Вернуться к вопросу Следующий вопрос

9) При каком условии течение жидкости происходит в турбулентном режиме? а) Re =Recr б) Re < Recr в) Re > Recr Предыдущий вопрос Пропустить вопрос Меню

Следующий вопрос

Вернуться к вопросу Следующий вопрос

10) В каком диапозоне находится число Нуссельта для ламинарных течений? а) от 1 до 20 б) >100 в) <1 Предыдущий вопрос Пропустить вопрос Меню

Следующий вопрос

Вернуться к вопросу Следующий вопрос

11) В каком диапозоне находится число Нуссельта для турбулентных течений? а) >100 б) <100 в) >=100 Предыдущий вопрос Пропустить вопрос Меню

Следующий вопрос

Вернуться к вопросу Следующий вопрос

12) Турбулентным называют режим… а) при котором отдельные слои скользят друг по другу, не перемешиваясь. б) при котором наблюдается беспорядочное движение, когда частицы жидкости движутся по сложным траекториям и слои жидкости постоянно перемешиваются друг с другом. в) при котором жидкость находится в состоянии покоя. Предыдущий вопрос Пропустить вопрос Меню

Следующий вопрос

Вернуться к вопросу Следующий вопрос

13) Продолжите утверждение: число Нуссельта всегда больше или равно 1, … а) То есть тепловой поток за счёт теплопроводности всегда превышает по своей величине тепловой поток за счёт конвекции. б) То есть тепловой поток за счёт конвекции всегда превышает по своей величине тепловой поток за счёт теплопроводности. в) То есть тепловой поток за счёт конвекции никогда не превышает по своей величине тепловой поток за счёт теплопроводности. Предыдущий вопрос Пропустить вопрос Меню

Следующий вопрос

Вернуться к вопросу Следующий вопрос

14)Определить режим движения воды в трубе диаметром d=0, 3 м при средней скорости υ=1, 2 м/сек и кинематической вязкости v = 0, 01 Ст(t=20°С). Ответ: а) Re = 1650, ламинарный режим. Ответ: б) Re = 360000, турбулентный режим. Ответ: в) Re = 57800, турбулентный режим. Просмотр решения Предыдущий вопрос Пропустить вопрос Меню

Просмотр решения Следующий вопрос

Следующий вопрос Возвратиться к вопросу Просмотр решения Меню

Задача вопроса № 14. Решение. Находим число Рейнольдса, для этого в формулу подставляем все величины в одной системе единиц (υ =120 см/сек, d=30 см , v = 0, 01 Ст): Re = dυ /v =120*30/0, 01= 360000 Поскольку 360000>2300, Re>Re. KP, т. е. имеет место турбулентный режим. Ответ: Re = 360000, турбулентный режим. Возвратиться к вопросу Продолжить тест

15) Определить число Нуссельта, характер движения жидкости, если тепловой поток за счет конвенкции (q) равен 15, 2 вт, а тепловой поток за счет теплопроводности – 2, 7 Вт. Ответ: а) 41, 04; турбулентное течение. Ответ: б) 0, 17; ламинарное течение. Ответ: в) 5, 53; ламинарное течение. Предыдущий вопрос Просмотр решения Меню

Просмотр решения Меню

Неправильно!! Возвратиться к вопросу Просмотр решения Меню

Задача вопроса № 15. Решение. Зная формулу нахождения числа Нуссельта, найдем искомое значение: Nu = αl / λ=qc/q λ Nul = 15, 2/2, 7 = 5, 53. Данное значение находится в диапазоне характерном для ламинарных течений. Ответ: 5, 53, ламинарное течение. Возвратиться к вопросу Тест окончен!!!!! Меню

Задачи для самостоятельного решения • Задача№ 1 По трубопроводу с диаметром 100 мм движется воздух со средней скоростью 100 м/с, давление потока при этом 6∙ 105 Па, а температура 293 К. Определить режим течения, число Рейнольдса. Дано: Re-? ; Решение: По определению : Далее Задача № 2 Меню

Задачи для самостоятельного решения • Задача№ 1 Плотность найдем из уравнения состояния: В нашем случае, Reкр≈2300, тогда при турбулентный. Ответ: ; режим течения турбулентный; Возврат Задача № 2 Меню

Задачи для самостоятельного решения • Задача№ 2 Мощность гидравлической турбины NТ зависит от расхода через турбину m (кг/с), напора жидкости Н (м), ускорения g (м/с2) и коэффициента полезного действия турбины ηT. Используя анализ размерностей (π –теорему), найти формулу для мощности гидравлической турбины. Дано: Решение: В функциональном равенстве число размерных величин n=3 , число независимых параметров k=3 (выбрали m, H, g ), тогда имеется один безразмерный комплекс, т. к. . Меню Далее Задача № 1

Задачи для самостоятельного решения • Задача№ 2 Искомую зависимость ищем в виде: Показатели степени у одинаковых размерностей должны совпадать: Далее Возврат Меню

Задачи для самостоятельного решения • Задача№ 2 -для кг: -для м: -для с: -тогда Ответ: Возврат Меню

1. Виртуальная библиотека “Всемирной паутины” http: //www. vlib. org/ 2. Информационный сервер “Наука. Интернет Россия” http: //www. nir. ru/ 3. Информационная система по науке и технологиям Европейского сообщества http: //www. cordis. гu/ 4. Российская государственная библиотека http: //www. rsl. ru/ 5. http: //www. bankreferatov. ru/ 6. http: //www. referat. ru/ 7. http: //www. allbest. ru/ 8. http: //www. eduword. ru/ 9. http: //www. 5 ballov. ru/ Меню

1)Кудинов В. А. , Карташов Э. М. Техническая термодинамика. – М. : Высшая школа, 2003 2)Алексеев Г. Н. Общая теплотехника. – М. : Высшая школа, 1980 3)А. В. Клименко, В. М. Зорина. «Теплотехника и теплоэнергетика» , справочник 4)Т. И. Трофимова «Курс общей физики» . Меню

Глоссарий Условные обозначения Краткие биографические справки Меню

Условные обозначения μ – постоянная среды[Па*сек]; ρ — плотность среды[к. Гсек 2/м 4]; υ — характерная скорость[см/сек]; L (d)— характерный размер [см]; ν — кинематическая вязкость среды [Ст = см 2/сек]; Q — объёмная скорость потока[м 3/сек]; A — площадь сечения трубы [см 2]. l — характерный размер[см] ; λ — коэффициент теплопроводности среды[дж]; α — коэффициент теплоотдачи[дж]; qc — тепловой поток за счёт конвекции[вт]; q λ — тепловой поток за счёт теплопроводности[вт] Меню глоссария Меню

Краткие биографические справки Рейнольдс Осборн Нуссельт Вильгельм Меню глоссария Меню

Краткие биографические справки Осборн РЕЙНОЛЬДС Osborne Reynolds, 1842– 1912. Ирландский инженер-физик. Родился в Белфасте, в семье потомственного священника англиканской церкви. После недолгого практического обучения инженерному делу в строительной фирме поступил в Кембридж, по окончании которого, несмотря на относительную молодость, сразу же получил должность профессора кафедры гражданского инженерного дела Оуэнс-колледжа (современный Манчестерский университет), которую и занимал на протяжении 37 лет. Рейнольдс занимался научно-техническими разработками в области гидродинамики и гидравлики, стал основоположником теорий смазки и турбулентности, принципиально усовершенствовал конструкцию центробежных насосов. Для изучения устьевых потоков построил уменьшенную модельты реки Мерси. Меню глоссария Возврат 2. 2. 2 Меню Портрет

Краткие биографические справки Меню глоссария Возврат 2. 2. 2 Меню

Краткие биографические справки Вильгельм Нуссельт, немецкий инженер, родился 25 ноября 1882 г. в Нюрнберге, Германия. Он изучал механизмы в технических университетах Берлина, Шарлоттенбурга и Мюнхена и окончил обучение в 1904 году. Он вел передовые исследования в области математики и физики, и служил в лаборатории технической физики в Мюнхене. Завершил свою докторскую диссертацию на тему "Теплопроводность изоляционных материалов" в 1907 году. С 1907 по 1909 год он работал в качестве ассистента Миллера в Дрездене, получил звание профессора. В 1915 году Нуссельта опубликовал свою новаторскую работу: основные законы переноса тепла, в которой он впервые предложил безразмерные группы, теперь известные как основные параметры в теории подобия теплообмена. Другие известные работы были связаны с пленочной конденсацией пара на вертикальных поверхностях, сжигание пылевидного угля и аналогия между тепло- и массообменом в испарении. Основном математическими работами Нуссельта являются хорошо известные решения для ламинарного теплообмена в подъезде региона труб, теплообмен в поперечном потоке и основы теории регенераторов. Нуссельт был профессором Технического университетов Карлсруэ 1920 -1925 и в Мюнхене с 1925 вплоть до своей отставки в 1952 году. Он был награжден медалью Гаусса-Грасгофа и памятной медалью. Нуссельт умер в Мюнхене 1 сентября 1957 года. Меню глоссария Возврат 3. 1. 1 Меню Портрет

Краткие биографические справки Меню глоссария Возврат 3. 1. 1 Меню