Тема 4 ДИЭЛЕКТРИКИ В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ

Тема 4. ДИЭЛЕКТРИКИ В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ • • 4. 1. Поляризация диэлектриков 4. 2. Различные виды диэлектриков 4. 3. Вектор электрического смещения 4. 4. Поток вектора электрического смещения. • 4. 5. Теорема Остроградского-Гаусса для вектора • 4. 6. Изменение и на границе раздела двух диэлектриков

4. 1. Поляризация диэлектриков • Все вещества, в соответствии с их способностью проводить электрический ток, делятся на три основных класса: • диэлектрики • полупроводники • проводники

В идеальном диэлектрике нет свободных зарядов способных перемещаться на значительные расстояния • Смещение электрических зарядов вещества под действием электрического поля называется поляризацией.

Поляризация разделяется на: электронную, ионную и ориентационную (дипольную).

• Главное в поляризации – смещение зарядов в электростатическом поле. В результате, каждая молекула или атом образует электрический момент Р

• Внутри диэлектрика электрические заряды диполей компенсируют друга. Но на внешних поверхностях диэлектрика, прилегающих к электродам, появляются заряды противоположного знака (поверхностно связанные заряды).

• – электростатическое поле связанных зарядов. • - внешнее поле • Результирующее электростатическое поле внутри диэлектрика

• Поместим диэлектрик в виде параллелепипеда в электростатическое поле • Электрический момент тела: • • – поверхностная плотность связанных зарядов.

• Вектор поляризации – электрический момент единичного объема. • где n – концентрация молекул в единице объема, • – электрический момент одной молекулы.

• Поверхностная плотность поляризационных зарядов равна нормальной составляющей вектора поляризации в данной точке поверхности. • Индуцированное в диэлектрике электростатическое поле E' будет влиять только на нормальную составляющую вектора напряженности электростатического поля.

• Вектор поляризации можно представить так: • где – поляризуемость молекул, – диэлектрическая восприимчивость – макроскопическая безразмерная величина, характеризующая поляризацию единицы объема.

У результирующего поля изменяется только нормальная составляющая. Тангенциальная составляющая поля остается без изменения. • В векторной форме результирующее поле можно представить так: • Результирующая электростатического поля в диэлектрике равно внешнему полю, деленному на диэлектрическую проницаемость среды ε:

• Величина характеризует электрические свойства диэлектрика. • Физический смысл диэлектрической проницаемости среды ε – величина, показывающая во сколько раз электростатическое поле внутри диэлектрика меньше, чем в вакууме:

• График зависимости напряженности электростатического поля шара от радиуса, с учетом диэлектрической проницаемости двух сред показан на рисунке • Как видно из рисунка, напряженность поля изменяется скачком при переходе из одной среды в другую.

4. 2. Различные виды диэлектриков • В 1920 г. была открыта спонтанная (самопроизвольная) поляризация. • Всю группу веществ, назвали сегнетоэлектрики (или ферроэлектрики). • Все сегнетоэлектрики обнаруживают резкую анизотропию свойств

• Основные свойства сегнетоэлектриков: • 1. Диэлектрическая проницаемость ε в некотором температурном интервале велика( ). • 2. Значение ε зависит не только от внешнего поля E 0, но и от предыстории образца. • 3. Диэлектрическая проницаемость ε (а следовательно, и Р ) – нелинейно зависит от напряженности внешнего электростатического поля (нелинейные диэлектрики). • 4. Наличие точки Кюри – температуры, при которой (и выше) сегнетоэлектрические свойства пропадают. При этой температуре происходит фазовый переход 2 -го рода. • Например, титанат бария: 133º С; сегнетова соль: – 18 + 24º С;

• Это свойство называется диэлектрическим гистерезисом • Здесь точка а – состояние насыщения.

Домены: - минимальная потенциальная энергия и - дефекты структуры • электреты – диэлектрики, длительно сохраняющие поляризованное состояние после снятия внешнего электростатического поля (аналоги постоянных магнитов).

Пьезоэлектрики Некоторые диэлектрики поляризуются не только под действием электрического поля, но и под действием механической деформации. Это явление называется пьезоэлектрическим эффектом. • Явление открыто братьями Пьером и Жаком Кюри в 1880 году. • Если на грани кристалла наложить металлические электроды (обкладки) то при деформации кристалла на обкладках возникнет разность потенциалов.

Обратный пьезоэлектрический эффект: • Если на пьезоэлектрический кристалл подать напряжение, то возникнут механические деформации кристалла, причем, деформации будут пропорциональны приложенному электрическому полю Е 0.

4. 2. 3. Пироэлектрики Пироэлектричество – появление электрических зарядов на поверхности некоторых кристаллов при их нагревании или охлаждении. • При нагревании один конец диэлектрика заряжается положительно, а при охлаждении он же – отрицательно.

Примеры использования: сегнетоэлектрики – электрические конденсаторы, ограничители предельно допустимого тока, позисторы, запоминающие устройства; пьезоэлектрики – генераторы ВЧ и пошаговые моторы, микрофоны, наушники, датчики давления, частотные фильтры, пьезоэлектрические адаптеры; пироэлектрики – позисторы, детекторы ИКизлучения, болометры (датчики инфракрасного излучения), электрооптические модуляторы.

4. 3. Вектор электрического смещения Имеем границу раздела двух сред с ε 1 и ε 2, так что, ε 1 < ε 2 Напряженность электрического поля E изменяется скачком при переходе из одной среды в другую.

• вектор электрического смещения (электрическая индукция). • E 1ε 1 = ε 2 E 2 тогда ε 0ε 1 E 1 = ε 0ε 2 E 2 отсюда и Dn 1 = Dn 2.

Dn 1 = Dn 2. Таким образом, вектор остается неизменным при переходе из одной среды в другую и это облегчает расчет

Зная и ε, легко рассчитывать - вектор поляризации, • χ – диэлектрическая восприимчивость среды

• Для точечного заряда в вакууме • Для имеет место принцип суперпозиции, как и для , т. е.

4. 4. Поток вектора электрического смещения. Пусть произвольную площадку S пересекают линии вектора электрического смещения под углом α к нормали:

В однородном электростатическом поле поток вектора равен:

Теорему Остроградского-Гаусса для вектора D получим из теоремы Остроградского-Гаусса для вектора E :

• Теорема Остроградского-Гаусса для • Поток вектора через любую замкнутую поверхность определяется только свободными зарядами, а не всеми зарядами внутри объема, ограниченного данной поверхностью.

4. 5. Изменение и на границе раздела двух диэлектриков Рассмотрим простой случай: два бесконечно протяженных диэлектрика с ε 1 и ε 2, имеющих общую границу раздела, пронизывает внешнее электростатическое поле.

• Пусть • поверхностные заряды изменяют только нормальную составляющую, а тангенциальная составляющая остается постоянной, в результате направление вектора Е изменяется:

• Как видно из рисунка, при переходе из одной диэлектрической среды в другую вектор – преломляется на тот же угол, что и • Входя в диэлектрик с большей диэлектрической проницаемостью, линии и удаляются от нормали.