Рекомендуемая литература Основная 1. Савельев «Курс Общей Физики»

Рекомендуемая литература Основная 1. Савельев «Курс Общей Физики» , 2. А. А. Деталаф, , В. М. Яворский «Курс Общей Физики» М. , Высшая школа, 2000. 3. Волькинштейн С. В. «Сборник задач по общей физике» 4. Дополнительная 5. 1. Фейман Р. Феймановские лекции по физике. М. Мир. 1967, тт. 5, 6, 7 2. Иродов И. Е. Основные законы электромагнетизма. М. Наука, 2001 3. Берклеевский Курс физики. – М. , Наука, 1986.

Электрическое поле в вакууме Электрический заряд 1. 2. 3. 4. Положительный и отрицательный Закон сохранения заряда Инвариантная величина Квантование заряда е = 1, 6 10 19 Кл (Кулон).

Электрическое поле в вакууме Закон Кулона er F 12 r F 21

Электрическое поле в вакууме

Электрическое поле в вакууме = 8, 85· 10 -12 ; [Ф / м] – электрическая постоянная. Принцип суперпозиции

Электрическое поле в вакууме любой точечный заряд создает в пространстве вокруг себя электрическое поле F 21→ E(r 2) z q 2 Поле, покоящегося заряда является K r 2 r q 3 F 31→ E(r 3) электростатическим Для описания 3 q 1 y силового действия электростатического поля вводят вектор x r. N называемый напряженностью электростатического поля q. N FN 1 → E(r. N) Вектор напряженности электростатического поля в заданной точке имеет направление кулоновской силы, действующей на пробный положительный заряд, помещенный в данную точку

Электрическое поле в вакууме Электрическое поле – особая форма существования материи, посредством которой взаимодействуют электрические заряды. Напряженность электрического поля в данной точке – физическая величина, определяемая силой, действующей на пробный положительный точечный единичный заряд q, помещенный в эту точку поля.

Электрическое поле в вакууме Заряд q измеряется в кулонах (Кл) Напряженность поля E в вольтах на метр (В/м)

Электрическое поле в вакууме в – два заряда противоположного знака (диполь); г – два заряда одного знака; д – два заряда, один из которых –Q, а другой +2 Q

Электрическое поле в вакууме Принцип суперпозиции

Электрическое поле в вакууме Распределение зарядов dq

Электрическое поле в вакууме Поле равномерно заряженного кольца r α a z

Электрическое поле в вакууме Потенциал b a’ a

Электрическое поле в вакууме Потенциал

Электрическое поле в вакууме Связь напряженности и потенциала

Электрическое поле в вакууме Циркуляция вектора E a 2 b 1

Электрическое поле в вакууме Циркуляция вектора E

Электрическое поле в вакууме Эквипотенциальная поверхность Вектор E перпендикулярен эквипотенциальной поверхности

Электрическое поле в вакууме Эквипотенциальная поверхность точечного заряда

Электрическое поле в вакууме Эквипотенциальная поверхность диполя

Электрическое поле в вакууме Теорема Гаусса Поток вектора Е сквозь замкнутую поверхность равен алгебраической сумме зарядов внутри данной этой поверхности, деленной на ε 0 S d. S A d. S

Электрическое поле в вакууме Теорема Гаусса Окружим точечный заряд произвольной замкнутой поверхностью d. S E dΩ q

Электрическое поле в вакууме Теорема Гаусса Окружим точечный заряд произвольной замкнутой поверхностью

Электрическое поле в вакууме Теорема Гаусса Интегрирование по телесному углу даст

Электрическое поле в вакууме Теорема Гаусса в дифференциальной форме

Электрическое поле в вакууме Теорема Гаусса Поле плоскости d. S E’ E

Электрическое поле в вакууме Теорема Гаусса Две плоскости +σ -σ

Электрическое поле в вакууме Теорема Гаусса Заряженная ось

Теорема Гаусса Поле бесконечного заряженного цилиндра.

Электрическое поле в вакууме Теорема Гаусса Заряженный шар

Электрическое поле в вакууме Теорема Гаусса Заряженная сфера

Теорема Ирншоу Система неподвижных электрических зарядов не может находиться в устойчивом равновесии.

Поле диполя z x + dp = q r – элементарный δr дипольный момент r+δr y r A

Свойства проводников У проводника все точки в стационарных условиях и в отсутствии внешних электрических полей имеют одинаковый потенциал V Напряженность электростатического поля внутри проводника равна нулю E = – φ = 0 S So φ = const E=0 0 ( So - замкнутая поверхность внутри проводника, S - поверхность проводника)

Свойства проводников внутри проводника зарядов нет Заряды распределяются только по поверхности проводника Если внести проводник во внешнее электростатическое поле, то заряды на поверхности перераспределятся таким образом, чтобы поверхность (и весь объем) проводника осталась эквипотенциальной Всегда (в поле и вне)

Электрическое поле в проводнике Во внутренней полости проводника поле отсутствует Проводник делит пространство на две области. Наличие +q зарядов (полей) в + одной области не влияет на поля во второй.

Электрическое поле в проводнике E ΔS

Электрическое поле в проводнике Вблизи острых выступов напряженность Поля больше Вблизи вогнутости напряженность поля меньше

Электрическое поле в проводнике Емкость Электроемкость (емкость) – способность проводника накапливать заряд 1 Ф=1 Кл/1 В

Электрическое поле в проводнике Емкость шара

Электрическое поле в проводнике Конденсаторы Конденсатор – система двух проводников

Электрическое поле в проводнике Конденсаторы Плоский конденсатор

Электрическое поле в проводнике Конденсаторы Цилиндрический конденсатор Сферический конденсатор

Электрическое поле в проводнике Конденсаторы Параллельное соединение

Электрическое поле в проводнике Конденсаторы Последовательное соединение + φ1 - + - φ2 φ2 φ3

Электрический ток (ампер)

Электрический ток Уравнение непрерывности

Электрический ток

Электрический ток Электродвижущая сила (ЭДС) – работа по переносу единичного заряда.

Электрический ток Не однородный участок

Электрический ток. Закон Ома R – сопротивление (Ом) ρ – удельное сопротивление (Ом м) σ - удельная проводимость (сименс на метр)

Электрический ток. Мощность тока.

Электрический ток. Закон Джоуля - Ленца

Электрический ток. Правила Кирхгофа 1. Алгебраическая сумма тока в узле равна нулю I 2 I 3 I 1

Электрический ток. Правила Кирхгофа 2.

Электрический ток. Правила Кирхгофа Пример

Электрическое поле в проводнике В проводнике Е=0 Заряд внутри проводника = 0

Электрическое поле в проводнике E ΔS

Электрическое поле в проводнике + Проводник делит пространство на две области. Наличие зарядов (полей) в одной области не влияет на поля во второй.

Электрическое поле в проводнике Рассмотрим заряженный проводник • внутри поля нет • внутри заряд = 0 • все заряды на поверхности • поверхность проводника - эквипотенциальная поверхность

Электрическое поле в проводнике

Электрическое поле в проводнике Емкость Электроемкость (емкость) – способность проводника накапливать заряд 1 Ф=1 Кл/1 В

Электрическое поле в проводнике Емкость шара

Электрическое поле в проводнике Конденсаторы Конденсатор – система двух проводников

Электрическое поле в проводнике Конденсаторы Плоский конденсатор

Электрическое поле в проводнике Конденсаторы Цилиндрический конденсатор Сферический конденсатор

Электрическое поле в проводнике Конденсаторы Параллельное соединение

Электрическое поле в проводнике Конденсаторы Последовательное соединение + φ1 - + - φ2 φ2 φ3

Поле в диэлектриках • Микрополя • Макрополя • Физически бесконечно малый объём – объём содержащий достаточно большое число молекул, но много меньше расстояний на которых макрополе меняется мало.

Поле в диэлектриках Диэлектрики – – полярные неполярные Поляризация диэлектрика

Поле в диэлектриках

Поле в диэлектриках • Поверхностный заряд • Внутренний заряд • Сторонние заряды • Связанные заряды

Поле в диэлектриках • Поле в диэлектрике складывается из поля сторонних зарядов Е 0 (внешних) и поля связанных зарядов Е’

Поле в диэлектриках • Поляризованность P Определение. Для количественного описания поляризации диэлектрика естественно взять дипольный момент единицы объёма.

Поле в диэлектриках • Поляризованность P Χ – диэлектрическая восприимчивость среды (безразмерная величина) P – кулон на квадратный метр (Кл. м 2)

Поле в диэлектриках • Χ = const> нуля (однородный диэлектрик) Для сегнетоэлектриков χ=χ(Е)≠const

Поле в диэлектриках • Свойства вектора Р

Поле в диэлектриках • Свойства вектора Р n P L- d. S L+

Поле в диэлектриках • Свойства вектора Теорема Гаусса для вектора Р: поток вектора Р сквозь замкнутую поверхность S равен взятому с обратным знаком избыточному связанному заряду

Поле в диэлектриках • Диэлектрик однороден • Внутри нет сторонних зарядов • ρ’=0

Поле в диэлектриках • Граничные условия для вектора Р n 2 n Пренебрегаем потоком через боковую поверхность d. S 1 n’

Поле в диэлектриках • На границе раздела диэлектриков нормальная составляющая вектора Р испытывает разрыв равный σ’. Если один из диэлектриков – вакуум, то проекция Р на внешнею нормаль к диэлектрик равна

Поле в диэлектриках • Поле вектора Р как и поле вектора Е зависит от всех зарядов, связанных и сторонних. Об этом говорит их связь. Связанные заряды определяют только поток Р.

Поле в диэлектриках • Вектор D D – кулон на квадратный метр (Кл/м 2)

Магнитное поле. Сила Лоренца На движущийся заряд кроме электрической Силы действует дополнительная сила (Магнитная) Свойства магнитной силы: • Направление и величина силы зависят от направления движения частицы • Сила всегда перпендикулярна вектору скорости частицы • Сила всегда перпендикулярна определенному направлению в пространстве • Величина силы пропорциональна компоненте скорости, перпендикулярной этому выделенному направлению

Магнитное поле. Сила Лоренца Эти свойства силы можно описать при помощи вектора В -вектора магнитной индукции: Магнитное поле движущегося заряда В - магнитная индукция (тесла)

Магнитное поле. Принцип суперпозиции Закон Био-Савара

Магнитное поле. Поле прямого тока

Магнитное поле.

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ КОНТУРА С ТОКОМ. угол между векторами и dl и r равен /2 , pm = IS = I R 2 - полный дипольный магнитный момент контура с током.

Магнитное поле.

Магнитное поле. ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ МАГНИТНОГО ПОЛЯ В ИНТЕГРАЛЬНОЙ ФОРМЕ Теорема Гаусса для поля В. Поток вектора В сквозь любую замкну поверхность, равен нулю: линии вектора магнитной индукции не имеют ни начала, ни конца

Магнитное поле. Теорема о циркуляции вектора В. Циркуляция вектора В по произвольному контуру равна произведению 0 на алгебраическую сумму токов, охватываемых контуром : Ток положителен, если его направление связано с направлением обхода контура правилом правого винта, ток противоположного направления - отрицателен.

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ПРЯМОГО ТОКА

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ПРЯМОГО ТОКА B a r

Магнитное поле. ПОЛЕ БЕСКОНЕЧНОЙ ПЛОСКОСТИ С ТОКОМ

Магнитное поле. ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ МАГНИТНОГО ПОЛЯ В ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЙ ФОРМЕ Теорема Гаусса для вектора В в дифференциальной форме Теорема о циркуляции вектора В

Магнитное поле. Сравним с аналогичными теоремами для электростатического поля:

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ СОЛЕНОИДА внутри и снаружи соленоида направлено в противоположные стороны

Магнитное поле. Циркуляция вектора В вдоль контуров 1 и 3 равна 0 Itot – полный охватываемый контуром 3, n – число витков соленоида на единицу длины, I – ток в одном витке.

Магнитное поле. Вследствие замкнутости линий вектора В поток через S и S’ должен быть одинаков

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ТОРОИДА

Магнитное поле. Закон Ампера ρ – плотность носителей тока d. V – объём проводника u - скорость упорядоченного движения Сила взаимодействия двух токов

Магнитное поле. Контур с током магнитном поле

Магнитное поле. Работа, совершаемая при перемещении тока в магнитном поле. n – положительная нормаль (образующую правовинтовую систему с направлением тока)

Магнитное поле. Работа, совершаемая при перемещении тока в магнитном поле. «увеличение» потока отрицательно и = -BS.

Магнитное поле. Работа, совершаемая при перемещении тока в магнитном поле.

Магнитное поле. Работа, совершаемая при перемещении тока в магнитном поле. Как известно магнитная сила перпендикулярна скорость и, следовательно, и перемещению. В этом случае эта сила производить работу не может. В данном случае работа совершается не за счет энергии внешнего магнитного поля, а за счет энергии источника, поддерживающего неизменным ток в контуре.

Магнитное поле. Работа, совершаемая при перемещении тока в магнитном поле. Bl вдоль перемычки - параллельно току => F=0. Bn - вдоль перемещения => F ┴ перемещению => работа = 0.

Магнитное поле. неоднородное магнитное поле Пример:

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ Любое вещество – магнетик т. е. под действием магнитного поля намагничивается – приобретает магнитный момент. (Поля усреднены по физически бесконечно малому объёму. )

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ Намагниченность ΔV- физически бесконечно малый объём, pm- магнитный момент отдельной молекулы. n – Концентрация молекул, -средний магнитный момент отдельной молекулы.

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ Токи намагничивания I’ поверхностный ток

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ внутренний ток

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ Теорема: циркуляция вектора намагниченности J по произвольному контуру равна алгебраической сумме токов намагничивания I' , охватываемых этим контуром:

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ dl Sm d. V

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ Дифференциальная форма теоремы: Примечание: Свойства вектора J определяются уравнениями (1 -2), однако это не означает, что J определяется только токами Вектор J зависит от всех токов. I’.

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ Вектор H Величину в скобках обозначим Н (вектор напряженности магнитного поля) ампер на метр (А/м).

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ теорема о циркуляции вектора H: циркуляция вектора H по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов проводимости, охватываемых этим контуром.

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ Ток положителен, если его направление связано с направлением обхода контура правилом правого винта, ток противоположного направления - отрицателен.

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ Дифференциальная форма теоремы:

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ Связь B и Н. - магнитная восприимчивость >0 – парамагнетик, < 0 – диамагнетик. - магнитная проницаемость среды. У парамагнетиков > 1, у диаммагнетиков < 1.

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ Граничные условия для В

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ Граничные условия

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ

Магнитное поле. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВЕЩЕСТВЕ Ферромагнетизм. Ферромагнетики могут обладать спонтанной намагниченностью, т. е. намагничены при отсутствии внешнего магнитного поля (железо, кобальт и др. ).

Магнитное поле. Основная кривая намагничивания B = 0(H + J(H)) B = 0(H + Jнас).

Магнитное поле. = B/ 0 H

Магнитное поле. макс =5000(железо) макс = 800000 (сплав супермаллой)

Магнитное поле. Магнитный гистерезис. Вr HC HC – коэрцитивная сила, значение Br при H = 0 -остаточная индукцией, -а соответствующее -Jr остаточная -намагниченность. петля гистерезиса

Магнитное поле. Температура Кюри. При повышении температуры способность Ферромагнетиков уменьшается намагниченность насыщения. При температура Кюри (точка Кюри), ферромагнитные свойства исчезают.

Магнитное поле. Сегнетоэлектрики – могут обладать спонтанной поляризованностью в отсутствии электрического поля. Большая диэлектрическая проницаемость . Нелинейная зависимость Р от Е => зависит от Е. Существует остаточная поляризованность Pr. Напряженность ЕС - коэрцитивная сила. При температуре Кюри (точкой Кюри), эти свойства исчезают.

Магнитное поле. Pr EC

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. В замкнутом проводящем контуре при изменении потока магнитной индукции, охватываемого этим контуром, возникает электрический ток 1. Перемещение проводящего контура в магнитном поле. 2. Изменения магнитного поля. Правило Ленца: индукционный ток всегда направлен так, что бы противодействовать причине, его вызвавшей.

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Закон электромагнитной индукции Направление нормали n к поверхности S и положительное направление обхода контура связаны друг с другом правилом правого винта.

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Полный магнитный поток (магнитосцепление).

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Природа электромагнитной индукции. Произведение vl =d. S/dt, поэтому v. Bl = Bd. S/dt = d. Ф/dt, d. Ф – приращение магнитного потока сквозь контур.

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Переменной магнитное поле порождает «вихревое» электрическое поле. Работа «вихревого» электрического поля по замкнутому контуру не равна нулю (в отличии от поля созданного электрическими зарядами). Это поля является полем сторонних сил и создаёт э. д. с.

Электромагнитная индукция Принцип действия генератора S Поместим проводящий прямоугольный контур в магнитное поле с индукцией B и будем его вращать вокруг горизонтальной оси При вращении контура, площадь, пересекаемая силовыми линиями магнитного поля, меняется – соответственно меняется поток вектора магнитной индукции сквозь контур и по закону электромагнитной индукции в контуре возникает ЭДС Если контур вращается равномерно, то B ω B B R где ω - частота вращения привода рамки В нагрузке сопротивлением R, подсоединенной к такому источнику ЭДС, по закону Ома будет течь переменный ток силой I, равной N

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Самоиндукция. Индуктивность ЭДС самоиндукции генри

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Взаимная индукция. Коэффициенты L 21 и L 21 наз. взаимной индуктивностью Теорема взаимности L 21 = L 21.

Взаимная индукция Принцип действия трансформатора Разместим две катушки с различным количеством витков коаксиально Каждый виток катушки 1 индуцирует в каждом витке катушки 2 ЭДС ε 21 n 1 ε 1 n 2 ~ 2 1 где n 1 и n 2 - число витков катушек 1 и 2, Φ 1 поток в катушке 1 С другой стороны, по закону электромагнитной индукции Фарадея, ЭДС в катушке 1 должно быть равно Таким образом ε 2

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. В замкнутом проводящем контуре при изменении потока магнитной индукции, охватываемого этим контуром, возникает электрический ток 1. Перемещение проводящего контура в магнитном поле. 2. Изменения магнитного поля. Правило Ленца: индукционный ток всегда направлен так, что бы противодействовать причине, его вызвавшей.

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Закон электромагнитной индукции Направление нормали n к поверхности S и положительное направление обхода контура связаны друг с другом правилом правого винта.

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Полный магнитный поток (магнитосцепление).

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Природа электромагнитной индукции. Произведение vl =d. S/dt, поэтому v. Bl = Bd. S/dt = d. Ф/dt, d. Ф – приращение магнитного потока сквозь контур.

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Переменной магнитное поле порождает «вихревое» электрическое поле. Работа «вихревого» электрического поля по замкнутому контуру не равна нулю (в отличии от поля созданного электрическими зарядами). Это поля является полем сторонних сил и создаёт э. д. с.

Электромагнитная индукция Принцип действия генератора S Поместим проводящий прямоугольный контур в магнитное поле с индукцией B и будем его вращать вокруг горизонтальной оси При вращении контура, площадь, пересекаемая силовыми линиями магнитного поля, меняется – соответственно меняется поток вектора магнитной индукции сквозь контур и по закону электромагнитной индукции в контуре возникает ЭДС Если контур вращается равномерно, то B ω B B R где ω - частота вращения привода рамки В нагрузке сопротивлением R, подсоединенной к такому источнику ЭДС, по закону Ома будет течь переменный ток силой I, равной N

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Самоиндукция. Индуктивность ЭДС самоиндукции генри

Магнитное поле. Электромагнитная индукция. Взаимная индукция. Коэффициенты L 21 и L 21 наз. взаимной индуктивностью Теорема взаимности L 21 = L 21.

Взаимная индукция Принцип действия трансформатора Разместим две катушки с различным количеством витков коаксиально Каждый виток катушки 1 индуцирует в каждом витке катушки 2 ЭДС ε 21 n 1 ε 1 n 2 ~ 2 1 где n 1 и n 2 - число витков катушек 1 и 2, Φ 1 поток в катушке 1 С другой стороны, по закону электромагнитной индукции Фарадея, ЭДС в катушке 1 должно быть равно Таким образом ε 2

Магнитное поле. Энергия магнитного поля. Замкнем неподвижную цепь из индуктивности L и сопротивления R на источник эдс. 0. Найдём работу сторонних сил ( 0) за время dt.

Магнитное поле. Энергия магнитного поля. дополнительная работа, совершаемая сторонними силами против эдс самоиндукции Дополнительная работа идет на изменение энергии магнитного поля!

Магнитное поле. Энергия магнитного поля. Рассмотрим энергию тока соленоида

Вихревое электрическое поле

Вихревое электрическое поле 1. Создается не зарядами, а переменным магнитным полем. 2. Работа по замкнутому контуру не равна нулю. 3. Циркуляция вихревого электрического поля не равна нулю.

Ток смещения. по теореме Стокса

Ток смещения.

Ток смещения. теоремa Гаусса

Ток смещения. Термин «ток смещения» - чисто условный. Это меняющееся во времени электрическое поле! Из всех физических свойств, присущих току, ток смещения обладает лишь одним – способностью создавать магнитное поле.

Система уравнений Максвелла Уравнения Максвелла в интегральной форме. ,

Система уравнений Максвелла , , ,

Система уравнений Максвелла Уравнения Максвелла в дифференциальной форме.

Система уравнений Максвелла электрическое поле может возникать по двум причинам: 1)его источниками являются заряды; 2)2) образуется переменным во времени 3) магнитным полем.

Система уравнений Максвелла магнитное поле может возбуждаться либо движущимися зарядами, либо переменным во времени электрическим поле.

Система уравнений Максвелла

Система уравнений Максвелла 1. Уравнения Максвелла линейны. 2. Уравнения Максвелла содержат уравнение непрерывности

Система уравнений Максвелла 3. Уравнения Максвелла выполняются во всех инерциальных системах отсчета.

Энергия и поток энергии. Вектор Пойнтинга. Теорема Пойнтинга: убыль энергии за единицу времени в данном объёме равна потоку энергии сквозь поверхность, ограниченную эти объёмом, плюс мощность Р, которую силы поля производят над зарядами вещества внутри данного объёма

Движение в магнитном поле

Движение в магнитном поле Если заряд положителен, то частица закручивается против часовой стрелки, иначе по часовой стрелки

Движение в магнитном поле

Отклонение движущихся частиц электрическим и магнитными полями