Разнообразные области применения сверхпроводников Открытие сверхпроводящих материалов

Разнообразные области применения сверхпроводников

Открытие сверхпроводящих материалов Потолок значений Тс согласно теории БКШ

Ограничения фононного механизма сверхпроводимости (теория БКШ) и гипотетические возможности экситонного механизма сврхпроводимости (теория Гинзбурга. Литтла)

Есть идея!!!!! Для проявления экситонного механизма сверхпроводимости нужны низкоразмерные системы – цепочечные (1 D) и слоистые (2 D).

Для проявления экситонного механизма сверхпроводимости нужны цепочечные структуры

Лигандное окружение атомов металла в соединениях с линейными металлоцепочками

Атомные радиусы металлов (pm)

Критические «металлические» радиусы для 3 d и 4 d переходных металлов в окcидах, проявляющих металлические свойства (по Гудинафу)

Металлоцепочечные халькогениды переходных металлов, в структуре которых атомы металла имеют тригонально-призматическую координацию

Nb 4+Se 2 -(Se 2)2 Nb 4+ d 1 - электронная конфигурация Se 2 - (Se 2)2 -

Изменение электросопротивления Nb. Se 3 при охлаждении В структуре Nb. Se 3 имеется три типа цепей -Nb-Nb-Nb-, в которых атомы ниобия имеют различное электронное состояние, обусловленное переносом электронной плотности на диселенидные группы (Se 2). Диселенидные группы (Se 2) – электронные резервуары. Nb d 1 -x Nb d 1 -у (y>x)

Неустойчивость одномерных эквидистантных цепочечных структур. Пайерлсовский электронноструктурный переход «металл-диэлектрик» . Волны зарядовой плотности ВЗП(CWD).

Подавление пайерлсовской неустойчивости (ВЗП) в Nb. Se 3 приложением внешнего давления Проявление конкурирующих коллективизированных электронных состояний в одномерных системах – волн зарядовой плотности и сверхпроводимости.

Проявление конкурирующих коллективизированных электронных состояний в одномерных системах – волн зарядовой плотности и сверхпроводимости

Схематическое представление о начале скольжения ВЗП через кристаллическую решетку пайерлсовского проводника при превышении порогового поля. В пайерлсовских проводниках приложении поля выше порогового значения ET возникает неомическая проводимость (второй член ниже приведенного уравнения), обусловленная динамикой электронного конденсата ВЗП: σ = σa + σb (1 -ET/E)exp{-Eo/(E-ET)}

Изменение электропроводности в нелинейном режиме как функция электрического поля σ / σa – электропроводность, нормализованная к омическому значению σa , когда E<<ETh E/ETh - электрическое поле, нормализованное к величине порогового поля

Изменение порогового поля (в логарифмической шкале) в зависимости от температуры для квазиодномерных проводников в состоянии ВЗП

НЕОБЫЧНЫЕ СВОЙСТВА пайерлсовских проводников, обусловленные динамикой электронного конденсата ВЗП • Нелинейная (неомическая) проводимость • Зависимость проводимости от частоты • Токовые колебания (узкополосный токовый шум, широкополосный токовый шум) • Отклик ВЗП на комбинированные (постоянные и переменные) движущие поля • Взаимодействие между когерентными токовыми колебаниями в образце и внешним высокочастотным полем (ступени Шапиро) • Эффекты памяти и др.