М. А. Киселёв Курс «Ядерная энергетика

Система центра масс Принцип относительности Галилея. Если импульс сохраняется в одной

Полагаем mn=1 Если инерциальная система 2 движется со

В системе С нейтрон и ядро движутся навстречу другу со скоростями

Из закона сохранения импульса Из закона сохранения энергии Решение системы

Изменение энергии нейтрона при рассеянии Энергия нейтрона до рассеяния Энергия нейтрона

Максимальная потеря энергии нейтрона происходит при = Разлагая в ряд по

Скользящий удар, =0 – соответствует неизменной энергии нейтрона до и после соударения

Закон рассеяния В системе центра инерции рассеяние нейтронов сферически симметрично

Используя значение производной Получаем Учитывая, что Получаем, что распределение нейтронов по

Асимметрия рассеяния в лабораторной системе Из рис. 36 видно,

Резонансы при замедлении нейтронов. Формула Брейта - Вигнера

Зависимость полного сечения взаимодействия нейтрона с ядром от энергии

Ширины резонансов Для Г=1 эв =7 10 -16 сек

Для тепловых нейтронов с энергией E=0. 04 эв время пролета ядра урана составляет 6

Формула Брейта-Вигнера Для медленных и промежуточных нейтронов с учетом этого получаем

Получить выражения: 1. 2. 3. Посчитать d. E 2/d

Скачать презентацию М. А. Киселёв Курс «Ядерная энергетика

L6__ДУ_замедление_13.ppt

Количество слайдов: 21

> М. А. Киселёв Курс «Ядерная энергетика и атомные реакторы» Лекция М. А. Киселёв Курс «Ядерная энергетика и атомные реакторы» Лекция 6 Замедление нейтронов. Кинематика. ДУ, 17 октября 2013

> Система центра масс Принцип относительности Галилея. Если импульс сохраняется в одной Система центра масс Принцип относительности Галилея. Если импульс сохраняется в одной инерциальной системе, то он сохраняется и в любой другой системе, движущейся относительно нее с произвольной скоростью прямолинейно и равномерно

> Полагаем mn=1 Если инерциальная система 2 движется со Полагаем mn=1 Если инерциальная система 2 движется со скоростью v относительно системы 1, то скорости частицы в этих системах связаны соотношением 2 1 V Отсюда скорость нейтрона в системе С равна Скорость ядра в системе С равна

> В системе С нейтрон и ядро движутся навстречу другу со скоростями В системе С нейтрон и ядро движутся навстречу другу со скоростями Полный импульс системы относительно центра инерции и импульсами до столкновения равен 0. Он будет равен нуля и после столкновения в силу закона сохранения импульса

>Из закона сохранения импульса Из закона сохранения энергии Решение системы Из закона сохранения импульса Из закона сохранения энергии Решение системы

>Энергия нейтрона после соударения Энергия нейтрона после соударения

> Изменение энергии нейтрона при рассеянии Энергия нейтрона до рассеяния Энергия нейтрона Изменение энергии нейтрона при рассеянии Энергия нейтрона до рассеяния Энергия нейтрона после рассеяния (*) Определим

> Максимальная потеря энергии нейтрона происходит при = Разлагая в ряд по Максимальная потеря энергии нейтрона происходит при = Разлагая в ряд по степеням 1/А Для A 50

> Скользящий удар, =0 – соответствует неизменной энергии нейтрона до и после соударения Скользящий удар, =0 – соответствует неизменной энергии нейтрона до и после соударения Лобовой удар, = – соответствует максимальной потери энергии нейтроном. Потеря энергии будет зависеть от атомного номера ядра рассеивателя.

> Закон рассеяния В системе центра инерции рассеяние нейтронов сферически симметрично Закон рассеяния В системе центра инерции рассеяние нейтронов сферически симметрично для нейтронов с энергией меньше нескольких Мэв Вероятность того, что нейтрон рассеялся под углом Вероятность того, что нейтрон рассеялся с энергией E 2 где Е 2 и связаны соотношением Отсюда определяем d. E 2/d

>Используя значение производной Получаем Учитывая, что Получаем, что распределение нейтронов по Используя значение производной Получаем Учитывая, что Получаем, что распределение нейтронов по энергиям не зависит от конечной энергии и определяется значением максимальной потери энергии

>Проверка правильности распределения Проверка правильности распределения

> Асимметрия рассеяния в лабораторной системе Из рис. 36 видно, Асимметрия рассеяния в лабораторной системе Из рис. 36 видно, что Используя (*) получаем Из этих двух уравнений получаем

>Резонансы при замедлении нейтронов. Формула Брейта - Вигнера Резонансы при замедлении нейтронов. Формула Брейта - Вигнера

>Зависимость полного сечения взаимодействия нейтрона с ядром от энергии Зависимость полного сечения взаимодействия нейтрона с ядром от энергии

> Ширины резонансов Для Г=1 эв =7 10 -16 сек Ширины резонансов Для Г=1 эв =7 10 -16 сек Для 238 U R=8. 5 10 -13 cм

>Для тепловых нейтронов с энергией E=0. 04 эв время пролета ядра урана составляет 6 Для тепловых нейтронов с энергией E=0. 04 эв время пролета ядра урана составляет 6 10 -18 сек. Такому времени пролета соответствует ширина уровня Для медленных и промежуточных нейтронов

> Формула Брейта-Вигнера Для медленных и промежуточных нейтронов с учетом этого получаем Формула Брейта-Вигнера Для медленных и промежуточных нейтронов с учетом этого получаем закон Общий случай где x= , , n, f

> Получить выражения: 1. 2. 3. Посчитать d. E 2/d Получить выражения: 1. 2. 3. Посчитать d. E 2/d 4. Доказать, что для тяжелых ядер углы рассеяния нейтрона в лабораторной системе и в системе центра масс совпадают.