Скачать презентацию Лекция 3 1 0 а в кристалле n Na Скачать презентацию Лекция 3 1 0 а в кристалле n Na

Презентация лекции 3_ХОН.ppt

  • Количество слайдов: 9

Лекция 3+1, 0, а в кристалле n. Na В молекуле Na. Cl заряд на Лекция 3+1, 0, а в кристалле n. Na В молекуле Na. Cl заряд на натрии составляет +0. 8 Cl-0. 8 происходит перераспределение зарядов, изменение их величины до 0, 8. Сумма ковалентных радиусов натрия и хлора составляет соответственно: r. Na + r. Cl = 0. 098 нм + 0. 181 нм = 0, 279 нм, а в кристалле d. Na. Cl = 0. 281 нм При переходе в твердое состояние наблюдается изменение не только длины связей, но и энергии связей. Парадокс. При переходе в тв. состояние наблюдается симбатное увеличение длины и энергии связи. Молекула Твердое состояние KCl d, нм-0. 279 0. 314 Есв. , э. В-4, 4 6, 6 Li 2(г) Lin(тв) Газ n. Li d. Li-Li, нм– 0. 267 Есв. , ккал/г-атом 13 39 Твердое состояние Lin к. Ч = 8 0. 304

Энергетический спектр молекулы Li 2 (по С. А. Щукареву) Энергетический спектр молекулы Li 2 (по С. А. Щукареву)

Схема электронного облака для цепочки Li 6 -Li – Li- приходится 2/1=2 электрона - Схема электронного облака для цепочки Li 6 -Li – Li- приходится 2/1=2 электрона - Li – Li - 3/2=1. 5 e -Li – Li- 4/3=1. 33 e В линейной n-атомной молекуле имеется (n-1) связей и на каждую связь приходится n/(n-1) валентных электронов. При n ) с увеличением длины цепи средняя энергия связи уменьшается n/(n-1) 1. Двухатомные молекулы более устойчивы, чем многатомные линейные молекулы.

Ячейки трехмерной структуры лития Ячейки трехмерной структуры лития

(3. 1) (3. 2) Все энергетические уровни, которые может занимать электрон в данном кристалле, (3. 1) (3. 2) Все энергетические уровни, которые может занимать электрон в данном кристалле, находятся между + +6 и + -6 , или, при сокращенной записи, между Е и Е± Е. Когда количество взаимодействующих атомов достаточно велико (N ), то занятые их электронами уровни сливаются в квазинепрерывную зону (рис. 3. 4). Рис. 3. 4. - Расщепление энергетического уровня при образований твердого тела

Рис. 3. 5 - Перекрывание энергетических зон Рис. 3. 5 - Перекрывание энергетических зон

ЭЛЕКТРОННЫЙ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СПЕКТР КРИСТАЛЛА Е h/ t = (6, 6 10 -27)/( 1, 6 ЭЛЕКТРОННЫЙ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СПЕКТР КРИСТАЛЛА Е h/ t = (6, 6 10 -27)/( 1, 6 10 -12 10 -15) 1 э. В. (3. 3)

ПРОГНОЗИРОВАНИЕ СВОЙСТВ ТВЕРДОГО ВЕЩЕСТВА ПАРАМЕТРАМ ЭЛЕКТРОННОГО ЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО СПЕКТРА ПО ПРОГНОЗИРОВАНИЕ СВОЙСТВ ТВЕРДОГО ВЕЩЕСТВА ПАРАМЕТРАМ ЭЛЕКТРОННОГО ЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО СПЕКТРА ПО

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СПЕКТР ТВЕРДОГО ТЕЛА КОНЕЧНЫХ РАЗМЕРОВ • 1. При переходе вещества в конденсированное состояние ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СПЕКТР ТВЕРДОГО ТЕЛА КОНЕЧНЫХ РАЗМЕРОВ • 1. При переходе вещества в конденсированное состояние характер взаимодействия между атомами сильно изменяется как качественно, так и количественно. • 2. Атомы в трехмерном макромолекулярном образовании связаны прочнее, чем в соответствующем низкомолекулярном веществах. • 3. Концевые атомы должны обладать (всегда) значительной большей способностью присоединять другие атомы. • 4. Поверхностные атомы с каркасом связаны менее прочно, чем объемные Еn = 1 e + 4 1/8=1, 5 e 5. Структурные межатомные связи до определенного предела практически не реагируют на отщепление или присоединение СЕ. 6. Благодаря большой массе и прочности твердого вещества они являются резурвуаром избыточной энергии, т. е. , аккумулируя, рекупирируют Е. Энергия, выделяющаяся при взаимодействии с твердым веществом поглощается тв. телом.