Глава I Краткие сведения из теории атомных столкновений

Глава I. Краткие сведения из теории атомных столкновений 1. 1. Кинематика атомных столкновений. m 1 E 0 E 1 Упругие столкновения. m 2 До столкновения: m 1 v 12/2=E 0 v 2=0 E 2 E 1 = [ (m 22 –m 12 sin 2 )1/2 +m 1 cos /(m 1+m 2)]2 E 0= =k. E 0 где k – кинематический фактор E 2= E 0 cos 2 , где = 4 m 1 m 2/(m 1+m 2)2 I. Если m 1>m 2, то (m 22 –m 12 sin 2 ) < 0. Отсюда: max = arc sin m 2/m 1. II. Рассеяние назад, т. е. 2, возможно только, если m 1

1. 2. Рассеяние в центральном поле. 1. 2. 1. Приведенная масса. О переходе к лабораторной системе! (см. Ландау, «Механика» , т. 1) Итак, задача о движении двух взаимодействующих частиц (m 1 и m 2)сводится к рассмотрению движения одной частицы с приведенной массой m в центральном потенциальном поле U(r).

1. 2. 2. Рассеяние частиц. Таким образом, зная прицельный параметр и потенциал взаимодействия, мы можем определить угол рассеяния частицы, т. е. решить задачу рассеяния.

1. 3. Потенциал взаимодействия атомных частиц.

1. 4. Сечение рассеяния.

1. 5. Потери энергии прохождении ионов через вещество