Глава I. Краткие сведения из теории атомных столкновений

Глава I. Краткие сведения из теории атомных столкновений

1. 1. Кинематика атомных столкновений. m 1 E 1 Упругие столкновения. E 0 m 2 E 1 = [ (m 22 –m 12 sin 2 )1/2 +m 1 cos /(m 1+m 2)]2 E 0= =k. E 0 До столкновения: где k – кинематический фактор m 1 v 12/2=E 0 v 2=0 E 2= E 0 cos 2 , где = 4 m 1 m 2/(m 1+m 2)2 I. Если m 1>m 2, то (m 22 –m 12 sin 2 ) < 0. Отсюда: max = arc sin m 2/m 1. II. Рассеяние назад, т. е. 2, возможно только, если m 1

1. 2. Рассеяние в центральном поле. 1. 2. 1. Приведенная масса. О переходе к лабораторной системе! (см. Ландау, «Механика» , т. 1) Итак, задача о движении двух взаимодействующих частиц (m 1 и m 2)сводится к рассмотрению движения одной частицы с приведенной массой m в центральном потенциальном поле U(r).

1. 2. 2. Рассеяние частиц. Таким образом, зная прицельный параметр и потенциал взаимодействия, мы можем определить угол рассеяния частицы, т. е. решить задачу рассеяния.

1. 3. Потенциал взаимодействия атомных частиц.

1. 4. Сечение рассеяния. Сечение рассеяния для области резерфордовских столкновений ~ 12 22 2 sin 4 /2

1. 5. Потери энергии прохождении ионов через вещество