Энергия неоднородно намагниченного образца Fобм – обменная энергия

Энергия неоднородно намагниченного образца Fобм – обменная энергия Fан – энергия анизотропии Fm – магнитостатическая энергия FH – энергия магнетика во внешнем поле

Компоненты вектора М в сферических координатах: (Мо∙sinθ∙cosφ; Mo∙sinθ∙sinφ;Mocosθ). Плотность полной энергии одноосного кристалла в угловых переменных: где Решим вариационную задачу и получим распределение намагниченности внутри ДГ.

Считаем, что θ=θ(у), φ=const. В этом случае возможно два типа решения: и Луи Неель (1944) Феликс Блох (1932)

Доменная граница Блоха Направление намагниченности изменяется так, что она все время остается в плоскости ДГ, перпендикулярно оси у. В этом случае ДГ плоская, на ней не возникает магнитостатических зарядов. компоненты намагниченности:

Доменная граница Нееля намагниченность поворачивается в плоскости, перпендикулярной плоскости ДГ. компоненты намагниченности:

Определим структуру ДГ. Вариационную задачу с учетом формы свободной энергии одноосного кристалла можно записать в виде , где имеет размерность длины. .

Определим структуру ДГ. С учетом граничных условий: При этом энергия ДГ . Получим функцию θ=θ(у)

Поскольку стенка Нееля несет на себе локальные магнитные заряды, толщина неелевской стенки меньше, чем блоховской, а энергия больше. Следовательно неелевские ДГ выгодны в тонких пленках.