Дифракция света Дифракцией света называется отклонение от прямолинейного

Дифракция света Дифракцией света называется отклонение от прямолинейного распространения на резких неоднородностях среды

Дифракция была открыта Франческо Гримальди в конце XVII в. Объяснение явления дифракции света дано Томасом Юнгом и Огюстом Френелем, которые не только дали описание экспериментов по наблюдению явлений интерференции и дифракции света, но и объяснили свойство прямолинейности распространения света с позиций волновой теории

Гримальди Франческо 2. IV. 1618 - 28. XII. 1663 Итальянский ученый. С 1651 года - священник. Открыл дифракцию света, систематически ее изучал и сформулировал некоторые правила. Описал солнечный спектр, полученный с помощью призмы. В 1662 г. определил величину поверхности Земли.

Френель Огюст Жан (10. V. 1788 - 14. VII. 1827) Французский физик. Научные работы посвящены физической оптике. Дополнил известный принцип Гюйгенса, введя так называемые зоны Френеля (принцип Гюйгенса - Френеля). Разработал в 1818 году теорию дифракции света

Принцип Гюйгенса-Френеля: Каждый элемент волнового фронта можно рассматривать, как центр вторичного возмущения, порождающего вторичные сферические волны, а результирующее световое поле в каждой точке пространства будет определяться интерференцией этих волн.

Дифракция Френеля. Круглое отверстие Метод расчёта с помощью зон Френеля интенсивности света в точке наблюдения применим для анализа задач дифракции электромагнитных

Разобьем поверхность волнового фронта, падающего на отверстие, на зоны Френеля по отношению к точке наблюдения P. Будем называть открытыми такие зоны Френеля, которые располагаются внутри отверстия. Соответственно зоны Френеля, попадающие на поверхность непрозрачного экрана, называются закрытыми.

Если размер отверстия во много раз меньше расстояний от экрана до источника a и от экрана до точки наблюдения b, то можно найти число m открытых отверстием зон Френеля:

Суммарная амплитуда в точке наблюдения есть + A 3 – A 4 +. . . A = A 1 – A 2 ±Am = 0. 5(A 1±Am) Амплитуды волн зон Френеля при их небольшом числе можно считать примерно одинаковыми.

По этой причине в точке Р будет либо максимум, либо минимум интенсивности дифрагированной волны от отверстия в зависимости соответственно от нечётности или чётности числа открытых зон Френеля. max min

Распределение интенсивности диффрагированного отверстием света на непрозрачном экране, помещённом в точку P, параллельно плоскости экрана с отверстием, в виду симметрии будет иметь характер чередующихся тёмных и светлых колец с центром в точке P.

m – четное m – нечетное

Интенсивность света в максимумах по мере удаления от центральной точки будет убывать. Убывание объясняется тем, что при смещении точки наблюдения P из центра на периферию открытые из точки P центральные зоны Френеля частично закрываются и, кроме того, частично открываются новые зоны Френеля, ослабляющие интенсивность света в точке наблюдения.

Дифракция Френеля. Круглый диск Размер диска r 0 во много раз меньше расстояний от диска до источника a и от диска до точки наблюдения b.

Диск из точки наблюдения P закрывает m зон Френеля. Тогда амплитуда света A в точке наблюдения будет равна алгебраической сумме амплитуд волн открытых зон Френеля:

Учитывая, что амплитуды соседних зон Френеля примерно равны другу, однотипные выражение в скобках можно положить равными нулю, и тогда получим: Отсюда следует, что в центре дифракционной картины, создаваемой диском, всегда наблюдается светлое пятно, независимо от

Дифракционная картина от диска, наблюдаемая на экране, имеет характер чередующихся тёмных и светлых колец, в центре Структура дифракционной картины которых находится света от непрозрачного диска имеет светлое пятно. общие черты с дифракционной картиной света от отверстия того же диаметра в непрозрачном экране.

Построение дифракционной картины Круглое отверст ие Круглый непрозрачный диск

Препятствия

Зоны Френеля Чтобы найти амплитуду световой волны от точечного монохроматиче ского источника света А в произвольной точке О изотропной среды, надо источник света

Интерференция волны от вторичных источников, расположенных на этой поверхности, определяет амплитуду в рассматриваемой точке P, т. е. необходимо произвести сложение когерентных колебаний от всех вторичных источников на волновой поверхности

Первая зона Френеля ограничивается точками волновой поверхности, расстояния от которых до точки О равны: где — длина световой волны Вторая зона: Аналогично определяются границы других зон

Дифракционные картины от одного препятствия с разным числом открытых зон

Если на препятствии укладывается целое число длин волн, то они гасят друга и в данной точке наблюдается минимум (темное пятно). Если нечетное число полуволн, то наблюдается максимум (светлое пятно)

Зонные пластинки На этом принципе основаны т. н. зонные пластинк и

Фраунгофер Йозеф (6. III. 1787 - 7. VI. 1826) Немецкий физик. Научные работы относятся к физической оптике. Внёс существенный вклад в исследование дисперсии и создание ахроматических линз. Фраунгофер изучал дифракцию в параллельных лучах (так называемая дифракция Фраунгофера). Сначала от одной щели, а потом от многих. Большой заслугой учёного является использование(с 1821 года) дифракционных решеток для исследования спектров.

Дифракция Фраунгофера Периодическая система одинаковых, расположенных на одном и том же расстоянии друг от друга щелей, называется дифракционной решёткой. Расстояние d между серединами соседних щелей называется периодом дифракционной решётки. Обычно в дифракционных решётках, используемых в оптике, размер b во много раз меньше периода дифракционной решётки d<

Дифракционная решетка

Амплитуда результирующей волны при отсутствии рассеяния Образование разнос хода волн

Образование I дифракционн ого минимума при многолучево /2 й где m = 1, 2, 3, …, интерференц ии

Дифракционные минимумы

Образование дифракционн ых максимумов /2

Дифракция от дифракционной решетки: главные и побочные максимумы, а также главные минимумы. Между главными максимумами располагаетс дополнительных минимумов. N – количеств

a sinφ =± 2 m /2 - главные минимумы m= 1, 2, 3 … d sinφ =± 2 m /2 - главные максимумы m= 0, 1, 2, 3 … d sinφ =±(2 m+1) /2 – дополнительные минимумы m=0, 1, 2, 3 …

Главные дифракционные максимумы интенсивности располагаются в направлениях φm, в которых волны от щелей в точке наблюдения имеют разность хода, кратную λ. Главный дифракционный максимум, соответствующий направлению, называется дифракционным максимумом m- го порядка. Центральный дифракционный максимум соответственно является дифракционным максимумом нулевого порядка (m=0) и имеет наибольшую

Границы применимости геометрической оптики Дифракция наблюдается хорошо на расстоянии Если , то дифракция невидна и получается резкая тень (d - диаметр экрана). Если наблюдение ведется на расстоянии где d — размер предмета, то начинают проявляться волновые свойства света

Дифракция на кристаллической реше Условие появления дифракционных максимумов (формула Вульфа – Брэгга): , где m = 1, 2, …