Скачать презентацию ANGULAR CORRELATIONS in 27 Al p 1 24 Mg Скачать презентацию ANGULAR CORRELATIONS in 27 Al p 1 24 Mg

N.S.Zelenskaya 27Al(pa)24Mg_conf.ppt

  • Количество слайдов: 22

ANGULAR CORRELATIONS in 27 Al(p, 1 )24 Mg REACTION at Ep = 7. 4 ANGULAR CORRELATIONS in 27 Al(p, 1 )24 Mg REACTION at Ep = 7. 4 Me. V Л. И. Галанина, Н. С. Зеленская, В. М. Лебедев, Н. В. Орлова, А. В. Спасский НИИ ядерной физики имени Д. В. Скобельцына, МГУ имени М. В. Ломоносова

Системы координат Первая из них применяется при анализе спин-тензоров матрицы плотности и дифференциальных сечений Системы координат Первая из них применяется при анализе спин-тензоров матрицы плотности и дифференциальных сечений реакций. Вторая – для определения заселенностей подуровней ориентированного ядра в возбужденном состоянии, третья –– для определении тензоров ориентации мультипольных моментов выстроенного ядра и его динамической деформации.

Общая характеристика ИВК Современный вариант ИВК включает несколько уровней обработки: аналоговую и быструю цифровую Общая характеристика ИВК Современный вариант ИВК включает несколько уровней обработки: аналоговую и быструю цифровую обработку полученных сигналов; формирование массивов, последующую их обработку и фильтрацию данных; визуализацию, управление экспериментом и подготовку отчетов. ИВК позволяет осуществлять регистрацию заряженных частиц по шести и гамма-квантов по четырем каналам. В памяти ИВК копятся энергетические и временные спектры различных комбинаций детекторов, результаты отображаются как в графическом, так и табличном виде в режиме реального времени или по команде. Управление основными параметрами эксперимента осуществляется дистанционно с компьютера. Одновременно можно следить за сотней основных и контрольных спектров эксперимента. Непрерывно ведется также регистрация интенсивности пучка, загрузок, просчетов и ряда других служебных параметров. Это позволяет свести к минимуму систематические ошибки эксперимента.

Общая схема экспериментальной установки 1 - циклотрон, 2 – магнитные квадрупольные линзы, 3 – Общая схема экспериментальной установки 1 - циклотрон, 2 – магнитные квадрупольные линзы, 3 – поворотный магнит, 4 – ионопровод, 5 – защитная стена, 6 – вакуумный клапан, 7 – коллимирующие щели, 8 – камера рассеяния, 9 – мишень, 10 – сцинтилляционные детекторы, 11 – телескопы кремниевых детекторов заряженных частиц, 12 – цилиндр Фарадея, 13 – интегратор тока.

Типичные спектры из реакции 27 Al(p, )24 Mg p 1 p 2 Для регистрации Типичные спектры из реакции 27 Al(p, )24 Mg p 1 p 2 Для регистрации конечных альфачастиц использовались полупроводниковые кремниевые поверхностно-барьерные детекторы с толщиной чувствительной области до 100 мкм. Угловое разрешение детекторов составляло 1º и ≤ 2º при измерении дифференциальных и двойных дифференциальных сечений, соответственно.

Угловое разрешение -детекторов составляло ± 13° и учитывалось при обработке экспериментальных данных. Энергетическая калибровка Угловое разрешение -детекторов составляло ± 13° и учитывалось при обработке экспериментальных данных. Энергетическая калибровка детекторов и контроль их относительной эффективности проводились перед каждой серией измерений с помощью источников Pu-Be и 60 Со. p -Совпадения регистрировались в энергетической области -квантов от 0. 6 до 1. 5 Мэ. В. Типичный спектр -совпадений с время-амплитудного конвертора

МЕХАНИЗМ РЕАКЦИИ 27 Al(p, )24 Mg(2+) ПОДХВАТ ТРИТОННОГО КЛАСТЕРА Передаваемый тритон характеризуется передаваемым моментом МЕХАНИЗМ РЕАКЦИИ 27 Al(p, )24 Mg(2+) ПОДХВАТ ТРИТОННОГО КЛАСТЕРА Передаваемый тритон характеризуется передаваемым моментом l = 0, 2, 4, переданным спином s = 1/2 и j = l + s.

МОДЕЛИ, ИСПОЛЬЗУЕМЫЕ ДЛЯ АНАЛИЗА ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ 1. Модель коллективного возбуждения метод связанных каналов (МСК) МОДЕЛИ, ИСПОЛЬЗУЕМЫЕ ДЛЯ АНАЛИЗА ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ 1. Модель коллективного возбуждения метод связанных каналов (МСК) (программы FRESCO, CHUCK) с возбуждением основной ротационной полосы с параметром квадрупольной деформации 2 2. Модель составного ядра в формализме Хаузера Фешбаха (программа CNDENSI). Учитывались как дискретные, так и непрерывные энергетические спектры ядер.

Параметры оптических потенциалов № P 1 A 1 V, r. V, Фм a. V, Параметры оптических потенциалов № P 1 A 1 V, r. V, Фм a. V, Фм W, Мэ. В r. WD, Фм а. WD, Фм Мэ. В 55. 32 1. 169 0. 674 7. 621* 1. 295 0. 533 194. 0 1. 4 0. 65 7. 25 1. 4 0. 65 Vso, Мэ. В 5. 644 rso, фм 0. 970 asо, r. С, Фм Фм 0. 590 1. 329 1. 40 * Поверхностный потенциал в виде производной от формы Вудса Саксона P 1: A. J. Coning, J. P. Delaroche. Nucl. Phys. A. V. 713. P. 231 (2003). A 1: W. J. Thompson, G. E. Crawford, R. H. Davis. Nucl. Phys. A. V. 98. P. 228 (1967).

Угловые распределения дифференциального сечения реакции 27 Al(p, )24 Mg ( 0) с образованием конечного Угловые распределения дифференциального сечения реакции 27 Al(p, )24 Mg ( 0) с образованием конечного ядра в основном и ( 1) в первом возбужденном состояниях. Точки – эксперимент. Обозначения расчетных кривых: штрих – МСК, штрих-пунктир – статистический механизм образования составного ядра, сплошная – суммарное сечение.

Функции угловой корреляции в реакции 27 Al(p, 1 )24 Mg ФУК под углами = Функции угловой корреляции в реакции 27 Al(p, 1 )24 Mg ФУК под углами = 30 , 60 и 90 (лаб. ) в трех плоскостях регистрации -квантов = 180 , 225 и 270. Короткий штрих – 9 -компонентная параметризация, длинный штрих – расчет в МСК, штрих-пунктир – механизм составного ядра, сплошные – сумма этих механизмов.

ПРИВЕДЕННЫЕ ШИРИНЫ ДЛЯ МЕХАНИЗМА ПОДХВАТА ТРИТИЯ В РЕАКЦИИ 27 Al(p, )24 Mg(2+) Амплитуды спектроскопического ПРИВЕДЕННЫЕ ШИРИНЫ ДЛЯ МЕХАНИЗМА ПОДХВАТА ТРИТИЯ В РЕАКЦИИ 27 Al(p, )24 Mg(2+) Амплитуды спектроскопического фактора вершины 27 Al 24 Mg + t рассчитаны в 1 d– 2 s-оболочечной модели с волновыми функциями Нильссоновской модели с учетом деформации ядра и спин-орбитального взаимодействия. l 0 2 4 j 1/2 3/2 5/2 7/2 9/2 lsj 0. 473 – 0. 317 0. 777 0. 315 2. 159

Физические характеристики выстроенных ядер, определенные без дополнительных экспериментов Физические характеристики выстроенных ядер, определенные без дополнительных экспериментов

УГЛОВЫЕ ЗАВИСИМОСТИ ЗАСЕЛЕННОСТЕЙ МАГНИТНЫХ ПОДУРОВНЕЙ ЯДРА 24 Mg(2+) Точки – эксперимент, длинный штрих – УГЛОВЫЕ ЗАВИСИМОСТИ ЗАСЕЛЕННОСТЕЙ МАГНИТНЫХ ПОДУРОВНЕЙ ЯДРА 24 Mg(2+) Точки – эксперимент, длинный штрих – расчет в МСК, штрих-пунктир – механизм составного ядра, сплошные – сумма этих механизмов.

Угловые зависимости компонентов квадрупольного и гексадекапольного тензоров ориентации ядра 24 Mg(2+) Точки – эксперимент, Угловые зависимости компонентов квадрупольного и гексадекапольного тензоров ориентации ядра 24 Mg(2+) Точки – эксперимент, длинный штрих – расчет в МСК, штрихпунктир – механизм составного ядра, сплошные – сумма этих механизмов.

СРАВНЕНИЕ ЗАСЕЛЕННОСТЕЙ МАГНИТНЫХ ПОДУРОВНЕЙ ЯДРА 24 Mg(2+) В РАЗЛИЧНЫХ РЕАКЦИЯХ ПРИ Ех = 7. СРАВНЕНИЕ ЗАСЕЛЕННОСТЕЙ МАГНИТНЫХ ПОДУРОВНЕЙ ЯДРА 24 Mg(2+) В РАЗЛИЧНЫХ РЕАКЦИЯХ ПРИ Ех = 7. 5 Мэ. В/н

Заключение Сравнение экспериментальных и рассчитанных дифференциальных сечений и корреляционных характеристик ядра 24 Mg(2+), образованного Заключение Сравнение экспериментальных и рассчитанных дифференциальных сечений и корреляционных характеристик ядра 24 Mg(2+), образованного в реакции 27 Al(p, )24 Mg, показывает, что механизм подхвата тритона в методе связанных каналов и модель составного ядра позволяют только качественно описать экспериментальные данные, особенно для дифференциальных сечений и функций угловой корреляции на больших углах вылета протонов. Более того, теоретические расчеты сильно зависят от параметров оптических потенциалов в выходном канале реакции. Экспериментальные корреляционные характеристики (заселенности магнитных подуровней и тензоры ориентации мультипольных моментов) согласуются с экспериментом несколько лучше, по-видимому, за счет того, что они по определению нормированы на дифференциальное сечение.

CПАСИБО ЗА ВНИМАНИЕ CПАСИБО ЗА ВНИМАНИЕ

В расчете использованы выходные каналы +24 Mg, p + 27 Al и n + В расчете использованы выходные каналы +24 Mg, p + 27 Al и n + 27 Si и оптические потенциалы из обзора C. M. Perey and F. G. Perey, а также из A. J. Coning, J. P. Delaroche. Nucl. Phys. A. V. 713. 231 (2003). “Local and global nucleon optical models from 1 ke. V to 200 Me. V”

Угловые зависимости компонентов квадрупольного и гексадекапольного тензоров ориентации ядра 24 Mg в состоянии 2+ Угловые зависимости компонентов квадрупольного и гексадекапольного тензоров ориентации ядра 24 Mg в состоянии 2+ (1. 369 Мэ. В), образованном в реакции 27 Al(p, )24 Mg при Е = 7. 4 Мэ. В. 1 p Ось Z системы координат совпадает с направлением импульса отдачи конечного ядра.