N.S.Zelenskaya 27Al(pa)24Mg_conf.ppt
- Количество слайдов: 22
ANGULAR CORRELATIONS in 27 Al(p, 1 )24 Mg REACTION at Ep = 7. 4 Me. V Л. И. Галанина, Н. С. Зеленская, В. М. Лебедев, Н. В. Орлова, А. В. Спасский НИИ ядерной физики имени Д. В. Скобельцына, МГУ имени М. В. Ломоносова
Системы координат Первая из них применяется при анализе спин-тензоров матрицы плотности и дифференциальных сечений реакций. Вторая – для определения заселенностей подуровней ориентированного ядра в возбужденном состоянии, третья –– для определении тензоров ориентации мультипольных моментов выстроенного ядра и его динамической деформации.
Общая характеристика ИВК Современный вариант ИВК включает несколько уровней обработки: аналоговую и быструю цифровую обработку полученных сигналов; формирование массивов, последующую их обработку и фильтрацию данных; визуализацию, управление экспериментом и подготовку отчетов. ИВК позволяет осуществлять регистрацию заряженных частиц по шести и гамма-квантов по четырем каналам. В памяти ИВК копятся энергетические и временные спектры различных комбинаций детекторов, результаты отображаются как в графическом, так и табличном виде в режиме реального времени или по команде. Управление основными параметрами эксперимента осуществляется дистанционно с компьютера. Одновременно можно следить за сотней основных и контрольных спектров эксперимента. Непрерывно ведется также регистрация интенсивности пучка, загрузок, просчетов и ряда других служебных параметров. Это позволяет свести к минимуму систематические ошибки эксперимента.
Общая схема экспериментальной установки 1 - циклотрон, 2 – магнитные квадрупольные линзы, 3 – поворотный магнит, 4 – ионопровод, 5 – защитная стена, 6 – вакуумный клапан, 7 – коллимирующие щели, 8 – камера рассеяния, 9 – мишень, 10 – сцинтилляционные детекторы, 11 – телескопы кремниевых детекторов заряженных частиц, 12 – цилиндр Фарадея, 13 – интегратор тока.
Типичные спектры из реакции 27 Al(p, )24 Mg p 1 p 2 Для регистрации конечных альфачастиц использовались полупроводниковые кремниевые поверхностно-барьерные детекторы с толщиной чувствительной области до 100 мкм. Угловое разрешение детекторов составляло 1º и ≤ 2º при измерении дифференциальных и двойных дифференциальных сечений, соответственно.
Угловое разрешение -детекторов составляло ± 13° и учитывалось при обработке экспериментальных данных. Энергетическая калибровка детекторов и контроль их относительной эффективности проводились перед каждой серией измерений с помощью источников Pu-Be и 60 Со. p -Совпадения регистрировались в энергетической области -квантов от 0. 6 до 1. 5 Мэ. В. Типичный спектр -совпадений с время-амплитудного конвертора
МЕХАНИЗМ РЕАКЦИИ 27 Al(p, )24 Mg(2+) ПОДХВАТ ТРИТОННОГО КЛАСТЕРА Передаваемый тритон характеризуется передаваемым моментом l = 0, 2, 4, переданным спином s = 1/2 и j = l + s.
МОДЕЛИ, ИСПОЛЬЗУЕМЫЕ ДЛЯ АНАЛИЗА ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ 1. Модель коллективного возбуждения метод связанных каналов (МСК) (программы FRESCO, CHUCK) с возбуждением основной ротационной полосы с параметром квадрупольной деформации 2 2. Модель составного ядра в формализме Хаузера Фешбаха (программа CNDENSI). Учитывались как дискретные, так и непрерывные энергетические спектры ядер.
Параметры оптических потенциалов № P 1 A 1 V, r. V, Фм a. V, Фм W, Мэ. В r. WD, Фм а. WD, Фм Мэ. В 55. 32 1. 169 0. 674 7. 621* 1. 295 0. 533 194. 0 1. 4 0. 65 7. 25 1. 4 0. 65 Vso, Мэ. В 5. 644 rso, фм 0. 970 asо, r. С, Фм Фм 0. 590 1. 329 1. 40 * Поверхностный потенциал в виде производной от формы Вудса Саксона P 1: A. J. Coning, J. P. Delaroche. Nucl. Phys. A. V. 713. P. 231 (2003). A 1: W. J. Thompson, G. E. Crawford, R. H. Davis. Nucl. Phys. A. V. 98. P. 228 (1967).
Угловые распределения дифференциального сечения реакции 27 Al(p, )24 Mg ( 0) с образованием конечного ядра в основном и ( 1) в первом возбужденном состояниях. Точки – эксперимент. Обозначения расчетных кривых: штрих – МСК, штрих-пунктир – статистический механизм образования составного ядра, сплошная – суммарное сечение.
Функции угловой корреляции в реакции 27 Al(p, 1 )24 Mg ФУК под углами = 30 , 60 и 90 (лаб. ) в трех плоскостях регистрации -квантов = 180 , 225 и 270. Короткий штрих – 9 -компонентная параметризация, длинный штрих – расчет в МСК, штрих-пунктир – механизм составного ядра, сплошные – сумма этих механизмов.
ПРИВЕДЕННЫЕ ШИРИНЫ ДЛЯ МЕХАНИЗМА ПОДХВАТА ТРИТИЯ В РЕАКЦИИ 27 Al(p, )24 Mg(2+) Амплитуды спектроскопического фактора вершины 27 Al 24 Mg + t рассчитаны в 1 d– 2 s-оболочечной модели с волновыми функциями Нильссоновской модели с учетом деформации ядра и спин-орбитального взаимодействия. l 0 2 4 j 1/2 3/2 5/2 7/2 9/2 lsj 0. 473 – 0. 317 0. 777 0. 315 2. 159
Физические характеристики выстроенных ядер, определенные без дополнительных экспериментов
УГЛОВЫЕ ЗАВИСИМОСТИ ЗАСЕЛЕННОСТЕЙ МАГНИТНЫХ ПОДУРОВНЕЙ ЯДРА 24 Mg(2+) Точки – эксперимент, длинный штрих – расчет в МСК, штрих-пунктир – механизм составного ядра, сплошные – сумма этих механизмов.
Угловые зависимости компонентов квадрупольного и гексадекапольного тензоров ориентации ядра 24 Mg(2+) Точки – эксперимент, длинный штрих – расчет в МСК, штрихпунктир – механизм составного ядра, сплошные – сумма этих механизмов.
СРАВНЕНИЕ ЗАСЕЛЕННОСТЕЙ МАГНИТНЫХ ПОДУРОВНЕЙ ЯДРА 24 Mg(2+) В РАЗЛИЧНЫХ РЕАКЦИЯХ ПРИ Ех = 7. 5 Мэ. В/н
Заключение Сравнение экспериментальных и рассчитанных дифференциальных сечений и корреляционных характеристик ядра 24 Mg(2+), образованного в реакции 27 Al(p, )24 Mg, показывает, что механизм подхвата тритона в методе связанных каналов и модель составного ядра позволяют только качественно описать экспериментальные данные, особенно для дифференциальных сечений и функций угловой корреляции на больших углах вылета протонов. Более того, теоретические расчеты сильно зависят от параметров оптических потенциалов в выходном канале реакции. Экспериментальные корреляционные характеристики (заселенности магнитных подуровней и тензоры ориентации мультипольных моментов) согласуются с экспериментом несколько лучше, по-видимому, за счет того, что они по определению нормированы на дифференциальное сечение.
CПАСИБО ЗА ВНИМАНИЕ
В расчете использованы выходные каналы +24 Mg, p + 27 Al и n + 27 Si и оптические потенциалы из обзора C. M. Perey and F. G. Perey, а также из A. J. Coning, J. P. Delaroche. Nucl. Phys. A. V. 713. 231 (2003). “Local and global nucleon optical models from 1 ke. V to 200 Me. V”
Угловые зависимости компонентов квадрупольного и гексадекапольного тензоров ориентации ядра 24 Mg в состоянии 2+ (1. 369 Мэ. В), образованном в реакции 27 Al(p, )24 Mg при Е = 7. 4 Мэ. В. 1 p Ось Z системы координат совпадает с направлением импульса отдачи конечного ядра.